központi erők
Bármilyen erőtér hatása okozza az adott szervrendszer vagy szervek. A ható erő egy részecske ezen a területen közötti kölcsönhatás miatt a részecskék a szervek.
Ha az erők csak attól függ a távolság a kölcsönható részecskék és irányította a vonal mentén az őket összekapcsoló, nevezik őket központi. Ezek a példák gravitációs, Coulomb-erő és rugalmas. Központi erők felírható
, zdesyavlyaetsya csak a távolság függvényében, - az egység vektor meghatározó irányt a sugár - vektor részecskék a részecske A.
Megmutatjuk, hogy a központi erők konzervatívak. Találjuk az első feladat egy központi erő abban az esetben, ha az erőtér által létrehozott állandó részecske O. Elementary munka részecske M egyenlő:
; mivel - a nyúlvány az elmozdulás vektor által a vektor, vagy a sugár vektor. Más szavakkal, - a növekmény a sugár vektor. Ezután az összes munkát. Ez az integrál nem függ az alakja a pálya, és csak attól függ, hogy milyen típusú és funkciója keretein integráció, és ez a távolságokat.
Ha a részecske egy erőtér hat, több központi erő, a munka, ha mozog a v.1 a Vol. 2 egyenlő az algebrai összege a munkálatok egyes erők, és mivel a munka mindegyikük független a pálya, és a munka az eredő erő, mint az útvonal független.
Így a központi erő konzervatív.
- A végén a munka -
Ez a témakör tartozik a fórumban:
Fizikai bázisok a mechanika. Kinematikája transzlációs mozgás. Mechanikus mozgás létezési forma.
Mit tegyünk a kapott anyag:
Minden téma ebben a szakaszban:
Mechanikus mozgás.
Matter Ismeretes, hogy a két formája van: ügyként a hangmagasságot. Az első típus magában foglalja az atomok és a molekulák, amelyek az összes szervek épülnek. A második típus magában foglalja az összes típusú mezőkkel: gravitációs
Térben és időben.
Minden testületek léteznek, és mozog a térben és időben. Ezek a fogalmak alapvető minden a természettudományok. Bármilyen test méretei, azaz azok térbeli kiterjedése
A referencia-rendszer.
Egyedileg azonosítja a testhelyzet bármikor ki kell választania egy referencia rendszer - a koordináta rendszerben, snabzhennuya óra és kemény svyazannuya egy teljesen szilárd test, az
A kinematikai egyenletek a mozgás.
Menet közben tm koordinátáit és időbeli változását, így határozzák meg a törvény a mozgás meg kell határozni, hogy milyen típusú fe
Mozgó, elemi elmozdulás.
Hagyja, hogy a M pont mozog-ból B-be görbe pálya AB. A kezdeti pillanatában rádiuszvektorhoz jelentése
Gyorsulás. Normális és a tangenciális gyorsulás.
pont mozgását is jellemzi gyorsulással sebességű sebesség változás. Ha a sebesség a lényeg egy tetszőleges időben
transzlációs mozgás
A legegyszerűbb formájában a mechanikai merev test mozgás transzlációs mozgást, amelyben az egyenes összekötő vonal bármely két pont a test mozog a testtel, párhuzamos marad | annak
Inerciarendszer.
Köztudott, hogy a relatív mechanikus mozgása és annak jellege attól függ, hogy a választás a referencia rendszer. Newton első törvénye nem hajtunk végre minden referencia képkocka. Például, a test feküdt egy sima n
Tömeg. Newton második törvénye.
A fő cél az, hogy meghatározzuk a dinamika jellemzi a mozgás a testek hatása alatt ható erők őket. Tapasztalatból tudjuk, hogy az erő
Az alaptörvény a dinamika egy anyagi pont.
Az egyenlet írja le a változás a végső mérete a test mozgása hatására hiányában deformáció, és ha
Newton harmadik törvénye
Megfigyelések és kísérletek azt mutatják, hogy a mechanikai hatás egyik test a másik mindig interakció. Ha a 2 test, hat az 1 test, a test 1 van szükség, hogy ellensúlyozza azokat
Galilei-transzformáció
Ezek lehetővé teszik, hogy meghatározza a kinematikai mennyiségek az átmenet az egyik tehetetlenségi vonatkoztatási rendszer a másikra. vesz
Galilei relativitás elve
A gyorsulás bármely pontján az összes referencia képkockák, mozgás egymáshoz képest egyenletesen, azonos:
megmaradó mennyiségek
Bármely szerv vagy szervek a rendszer egy sor olyan pontot vagy anyagi részecskéket. Állapota a rendszer egy bizonyos idő múlva a mechanika határozza meg a koordináták megadásával és sebességek
A tömegközéppont
Mindenesetre részecske rendszer megtalálja a pontot nevezzük a tömegközéppont
Az egyenlet a mozgás a súlypont.
Alaptörvénye dinamika felírható más formában, ismerve a koncepció a tömegközéppontja a rendszerben:
konzervatív erők
Ha minden pontján a részecske az ott elhelyezett, az erő, azt mondják, hogy a részecske egy erőtér, például a területen a gravitáció, gravitációs, Coulomb és más erők. mező
A potenciális energia egy részecske erőtér.
Az a tény, hogy a munka konzervatív erő (az álló mező) csak attól függ, hogy a kiindulási és végpontjai egy részecske a területen, lehetővé teszi, hogy a bevezetése potenciálisan fontos fizikai fogalom
Közötti kommunikáció helyzeti energia és erő konzervatív mezőben.
A kölcsönhatás a részecskék a környező szerveket lehet leírni két módon: fogalmát használva erő vagy révén a potenciális energia fogalmakat. Az első módszer sokkal általánosabb. mert ez esetben az erők
A teljes mechanikai energia a részecske.
Köztudott, hogy a növekedés a kinetikus energia a részecskék, amikor mozgó erőtér elemi munka minden ható erők a részecske:
A törvény a mechanikai energia megmaradás a részecske.
Expressziójából is következik, hogy a helyhez kötött területén konzervatív erők, a teljes mechanikai energia a részecske lehet változtatni
Kinematikája.
A test forgását lehet szögben
Impulzusnyomatékhajtómű a részecske. Pillanata erő.
Amellett, hogy az energia és a lendület, van egy másik fizikai mennyiség, amely kapcsolatban van a megmaradási törvénye - ezt a lendületet. Impulzusnyomatékhajtómű a részecske
Perdület és abban a pillanatban az erő a tengely körül.
Vegyünk egy érdeklődését referenciának egy tetszőleges rögzített tengely
A törvény megőrzése perdület a rendszer.
Tekintsünk egy rendszer, amely két kölcsönható részecskék, amelyek hatnak a külső erők és
Egyenletben merev test forgási dinamikáját.
Egyenlet merev test forgási dinamikát úgy állíthatjuk elő, írásban az egyenlet a pillanatokban merev test körül forgó tetszőleges tengelye
A mozgási energia egy forgó test.
Vegyünk egy teljesen merev test körül forgó rögzített tengely átmegy rajtuk. Osszuk részecskék kis térfogatú és tömegek
A centrifugális tehetetlenségi erő
Tekintsünk egy lemezt, amely együtt forog a labda egy tavaszi fölött elhelyezett, a tűt, 5.3 ábra. A labda
Coriolis-erő
Amikor a test elmozdul a forgó CO mellett. van még egy erő, a Coriolis-erő és a Coriolis-erő
kis rezgések
Tekintsünk egy mechanikus rendszer. helyzetben lehet meghatározni pomoschyu egy értékkel, például x. Ebben az esetben azt mondjuk, hogy a rendszer egy fokkal, akkor lehet svobody.Velichinoy
Harmonikus rezgések.
Egyenlet 2. törvény Nyutona hiányában súrlódási erők a fajta kvázi-elasztikus erőt a következő:
inga
Ezt az anyagot pont felfüggesztve nem nyújtható fonalat hosszúságú. rezeg a függőleges Pln
Fizikai inga.
Ezt a szilárd anyagot, körül oszcillál rögzített tengely csatlakozik a test. Tengely merőleges a rajz és a NAP
csillapított rezgésnek
Egy valós rendszerben vibrációs ellenállási erő, amelynek hatása vezet, hogy csökken a potenciális energia a rendszer, és ingadozások a legegyszerűbb esetben is zatuhayuschimi.V
Self-oszcillációk
Ha csillapított oszcilláció a rendszer energiája fokozatosan csökken, és a rezgéseket megáll. Annak érdekében, hogy a csillapítás nélküli, szükséges, hogy pótolja az energiát a rendszeren kívül egy bizonyos ponton
kényszerrezgés
Ha a rezgő rendszer, amellett, hogy az ellenállás erők, ki van téve a külső periodikus erő változó harmonikusan
rezonancia
A függőség amplitúdójának kényszerrezgés eredő az a tény, hogy néhány különösen adott a rendszer
A terjedési hullámok egy rugalmas közegben.
Ha bármilyen helyen a rugalmas közeg (szilárd, folyékony, gáz-halmazállapotú), hogy helyezze a rezgésforrást, mivel a szemcsék közötti kölcsönhatások kerül kiosztásra a támolygó a közeg részecskék h
Egyenlet sík és gömb alakú hullámok.
Hullámegyenlet kifejezi a függését az elmozdulás a rezgő részecske annak kordinaty.
A hullám egyenlet
Hullámegyenlet a megoldást egy differenciálegyenlet, az úgynevezett hullám. Ahhoz, hogy megtalálja a létrehozó második parciális deriváltak adott időben és koordinálja egyenletből